宇宙学原理:在宇观尺度上,宇宙中的物质始终均匀各向同性的分布着[1]。
可以将三维中的二维球面推广,可知三维中的线元和球面表示为:
其中
这样的超球面对应一个三维的常曲率空间,对球面方程进行微分,可以得到:
将上式代入到线元中:
做球坐标变换:
将变换代入线元:
实际上就是通过一个限制方程将线元限制到三维超球面,所以上面的线元就是三维球面上的线元,当
将四维时空的时间和空间部分分开,得到一个度规的普遍形式:
将宇宙学原理运用到度规中,由于宇宙的均匀性,实际上就是说宇宙各处的演化过程时相同的,因此存在一个统一的宇宙时间,可以使用随动坐标系,此时可以直接用固有时表示,即:
同时宇宙学原理中的均匀性也说明在大尺度上曲率应该处处相等,即可以考虑曲率只随时间变化而与位置无关,将上面所得的超球面的线元表达式代入到度规,得到四维时空中的度规普遍形式为:
上式就是罗伯逊-沃克度规,值得注意的是,由于使用随动坐标系,简单一点讲就是我们的坐标原点选取在空间中任何一点的质元,所以空间坐标是不变的,其中空间中任意两点的距离与
罗伯逊-沃克时空中的径向坐标距离为:
对应的固有距离为:
当
根据积分结果,可以知道,
其中
后面两种情况径向固有距离都是没有上限的,所以是无限无边的宇宙,而前面的到的是有限无边的宇宙。
假设星系在
对于第一个光信号有:
第二个光信号:
可以看到后面的是相同的,这也就说明了实际上传播的路径实际上并不是很重要,或着说选择径向传播的光信号是合理的,由此可以得到:
进一步将左侧的积分拆开得到:
考虑到时间间隔极短,可以直接利用中值定理:
可以很简单的通过频率与周期的公式得到频移量:
可以通过频移来确定参数
在前面的基础上,进一步加入爱因斯坦的场方程,可以建立弗里德曼宇宙,首先我们需要得到场方程中的能量张量,宇宙原理告诉我们物质的分布一定是均匀各向同性的,这样我们知道此时的能量动量张量是完全流体的能量动量张量:
其中我们选择的单位制中
将前面所得到的度规代入到场方程,实际上我们要做的是得到相应的方程以求出度规中的参数,本质上还是在求解度规。这样我们可以得到两个方程,即纯时间和纯空间方程:
这里存在三个未知函数
这样便可以通过这三个方程得到我们需要的解。另外还可以加入一个条件就是总熵不变的准静态可逆过程得到方程(这个方程可以简化计算,其中s为熵密度):
以上的方程描述了宇宙演化的过程,通过合理的初始条件以及边界条件便能够研究宇宙的现在,过去和未来,这里不再做展开说明。
按照弗里德曼的模型,宇宙膨胀起源于一个过去类空的奇点,然而宇宙这会是的宇宙早期的时空曲率无穷大,使得量子效应十分显著,这就是问题所在,因为引力场的量子化十分困难,所以我们很难对极早期的宇宙作更为清晰的解释,做一些简要说明[1]。
引力场量子化困难(a.引力场量子化后不能重整化; b.度规算符的逻辑循环问题)目前可以使用的是弯曲时空量子场论,与场方程的主要区别是量子化的物质场。
普朗克尺度,物质场的量子化带来的就是量子涨落,会引起度规场的涨落,在这个涨落不可忽略的范围内就是普朗克尺度(在这个范围内时间和空间失去了原有的概念,因果律失效)下面是在自然单位制下的普朗克尺度:
罗伯逊-沃克度规非零量
罗伯逊-沃克度规中不为零的克氏符(无饶联络):
场方程的纯时间分量的求解:
根据前面的克氏符可知:
计算场方程右半部分:
将计算结果代入到场方程中便可以得到前面所得出的纯时间分量的场方程。同理可以计算出纯空间分量的方程。
事实上我们可以直接通过经典的引力理论直接得到上面的方程[1],首先将宇宙看成是各向均匀同性的巨大球体,这可能与宇宙无中心论相驳,在距离球心
与前面一样,同样采用随动坐标系有
实际上这个方程和上面得到的形式是相同的,做一点变换:
考虑到膨胀球体内质量是一个不变量,得到限制条件:
将变换关系和限制条件代入方程,两边分别对
可以看到通过牛顿引力理论与场方程得到的方程形式是一样的。